Розв'язано квантово-механічну задачу про рух електрона через модельний потенціальний бар'єр системи метал-вакуум з введенням додаткового приповерхневого дипольного шару. Проведено аналітичне узагальнення формули Фаулера - Нордгейма для розглянутого потенціального бар'єру. Введення додаткового дипольного шару використовується як спосіб врахування впливу вакансій і пор, що виникають під час опромінення у поверхневому шарі металу на густину струму польової емісії. Враховуючи умови неперервності хвильових функцій і їх похідних на межі розділу двох середовищ, одержано загальні вирази для коефіцієнта прозорості потенціального бар'єру та густини струму польової емісії. Показано вплив ефективної товщини додаткового приповерхневого дипольного шару на величину польового емісійного струму. Таким чином, цей метод застосовується для врахування впливу на густину струму польової емісії вакансій і пор, утворених опроміненням поверхні металу. З'ясовано, що густина струму польової емісії, з врахуванням впливу утворених вакансій і пор опроміненням поверхні металу іонами Cu<^>2+ з енергією 300 кеВ протягом часу обробки <$E5~cdot~10 sup 3> c поверхні міді дозою <$E 1,6~cdot~10 sup 21> м<^>-2, менша у 1,3 разу відносно значення густини струму Фаулера - Нордгейма. Наведено наближення, пов'язані з одержанням формули Фаулера - Нордгейма для густини струму. Розглянутий підхід має більш наочні математичні вирази, ніж попередні теоретичні дослідження явища польової емісії. Ця робота може бути корисною основою для дослідження проходження електронів через потенціальні бар'єри, для яких ще не існує точної аналітичної теорії.

  Повний текст PDF - 417.247 Kb    Зміст випуску     Цитування публікації

  Якщо, ви не знайшли інформацію про автора(ів) публікації, маєте бажання виправити або відобразити більш докладну інформацію про науковців України запрошуємо заповнити "Анкету науковця"