Виведено формули для компонентів тензора граткової теплопровідності ромбічних термоелектричних матеріалів. У процесі розрахунків враховано розсіювання фононів одного на одному, зумовлене як нормальними процесами, так і процесами перекидання. Прийнято до уваги як анізотропію швидкості звуку, так і анізотропію тензора Грюнайзена. Для розрахунків часу релаксації фононів використовується наближення, в якому цей час хоча й анізотропний, але залежить від частоти фонона в цілому, а не від складових його квазіімпульсу окремо. Результати розрахунків залучаються до інтерпретації експериментальних даних по анізотропії теплопровідностей антимонідів кадмію й цинку. Порівняння одержаних результатів з експериментальними даними й іншими модельними теоретичними підходами показує, що під час оцінки анізотропії теплопровідності ромбічних кристалів антимонідів кадмію й цинку слід враховувати анізотропію параметрів Грюнайзена й швидкостей звуку а також частотну залежність часу релаксації фононів. Однак як температури Дебая слід використовувати їх "скалярні" значення, визначені за допомогою калориметричного методу, а не компоненти відповідних тензорів, визначені на підставі рентгеноструктурних досліджень. Тоді виходить, що "коефіцієнт перекидання", який визначає частотну залежність інтенсивності міжфононних зіткнень, зумовлених відповідними процесами, також є анізотропним. Досить гарний збіг теоретичного відношення компонент тензора граткової теплопровідності антимоніду кадмію з експериментально спостережуваним відношенням компонент тензора повної теплопровідності свідчить про те, що анізотропія граткової складової теплопровідності антимоніду кадмію близька до анізотропії складової, зумовленої вільними носіями заряду.

  Повний текст PDF - 311.734 Kb    Зміст випуску     Цитування публікації

  Якщо, ви не знайшли інформацію про автора(ів) публікації, маєте бажання виправити або відобразити більш докладну інформацію про науковців України запрошуємо заповнити "Анкету науковця"