Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> за енергії <$E E sub roman лаб. ( sup 10 roman B)~=~51> МеВ (21 МеВ в с.ц.м.) для переходів в основні та збуджені стани ядер. Ці та відомі з літературних джерел дані пружного розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> за енергій <$E E sub roman лаб. ( sup 7 roman Li)~=~24> МеВ (14,12 МеВ в с.ц.м.) і 39 МеВ (22,94 МеВ в с.ц.м.) проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. У схему зв'язку включались пружне та непружне розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}>, процеси переорієнтації ядер в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач. Одержано значення параметрів потенціалу взаємодії ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> в основних і збуджених станах, їх енергетичну залежність, а також параметри деформації ядер <$E ~sup 7 roman Li> і <$E ~sup 10 roman B>. Установлено механізми розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}>. Виявлено відмінності в розсіянні ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> і <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 11 B}> (ізотопічний ефект розсіяння).Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}> за енергії Eлаб.(<^>18O) = 105 МеВ (Eс.ц.м. = 42 МеВ). Ці та відомі з літератури дані за енергій Eс.ц.м. = 12,9 - 56 МеВ досліджено за оптичною моделлю та з використанням методу зв'язаних каналів реакцій. Одержано набори параметрів (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}>)-потенціалу типу Вудса - Саксона та досліджено їх енергетичну залежність. Виявлено ізотопічні відмінності у значеннях параметрів (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 16 O}>)- та (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}>)-потенціалів і форми поверхонь цих потенціалів. Досліджено механізми пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}> і роль реакцій передач у цьому розсіянні.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <^>14C + <^>18O за енергії Eлаб.(<^>18O) = 105 МеВ. Експериментальне дослідження цього розсіяння виконано вперше. Експериментальні дані проаналізовано за допомогою оптичної моделі та методу зв'язаних каналів реакцій із врахуванням внесків найпростіших реакцій передач. Визначено параметри <^>14C + <^>18O-потенціалу та параметри деформації ядра <^>14C. Досліджено ізотопічні відмінності потенціалів взаємодії ядер <^>12, 13, 14C + <^>18O і <^>14C + <^>16O.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння іонів <^>14N ядрами <^>7Li за енергії Eлаб.(<^>14N) = 80 МеВ в експерименті з одночасним вимірюванням диференціальних перерізів реакцій <^>7Li(<^>14N, X) з виходом ядер <^>13,15,16N + <^>8,6,5Li, <^>11,12,13,14C + <^>10,9,8,7Be, <^>10,11,12B + <^>11,10,9B тощо. Експериментальні дані проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. Пружне та непружне розсіяння, процеси реорієнтації спінів ядер <^>7Li і <^>14N в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач включались у схему зв'язку каналів. Визначено параметри оптичного потенціалу взаємодії ядер <^>7Li + <^>14N в основних і збуджених станах, а також параметри деформації цих ядер. Оцінено внески реакцій одно- та двоступінчастих передач у диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння ядер <^>7Li + <^>14N.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <^>11B + <^>15N за енергії Eлаб.(<^>15N) = 84 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. Пружне та непружне розсіяння, процеси реорієнтації спінів ядер <^>11B і <^>15N в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач включались у схему зв'язку каналів. Визначено параметри оптичного потенціалу взаємодії ядер <^>11B + <^>15N в основних і збуджених станах, а також параметри деформації цих ядер. Оцінено внески реакцій одно- та двоступінчастих передач у диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння ядер <^>11B + <^>15N.Виміряно диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння іонів <^>15N ядрами <^>6Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій (МЗКР). Пружне та непружне розсіяння, процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li та реакції передач нуклонів і кластерів включались у схему зв'язку каналів. У МЗКР-розрахунках використано потенціал Вудса - Саксона (WS) і фолдінг-потенціал DF взаємодії ядер <^>15N + <^>6Li. Визначено параметри потенціалу WS, деформації ядер <^>6Li і <^>15N та отримано відомості про роль інших процесів у пружному та непружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li. У МЗКР-розрахунках реакцій передач використано спектроскопічні амплітуди нуклонів і кластерів, обчислені за трансляційно-інваріантною моделлю оболонок. Установлено, що в пружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li основну роль відіграють потенціальне розсіяння та процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li. Внески реакцій передач нуклонів і кластерів у це розсіяння є незначними. У ході порівняння результатів досліджень пружних розсіянь ядер <^>15N + <^>6Li і <^>15N + <^>7Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ виявлено помітні розбіжності як експериментальних даних, так і потенціалів взаємодії цих пар ядер (ізотопічні ефекти).Виміряно диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння іонів <^>15N ядрами <^>6Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій (МЗКР). Пружне та непружне розсіяння, процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li та реакції передач нуклонів і кластерів включались у схему зв'язку каналів. У МЗКР-розрахунках використано потенціал Вудса - Саксона (WS) і фолдінг-потенціал DF взаємодії ядер <^>15N + <^>6Li. Визначено параметри потенціалу WS, деформації ядер <^>6Li і <^>15N та отримано відомості про роль інших процесів у пружному та непружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li. У МЗКР-розрахунках реакцій передач використано спектроскопічні амплітуди нуклонів і кластерів, обчислені за трансляційно-інваріантною моделлю оболонок. Установлено, що в пружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li основну роль відіграють потенціальне розсіяння та процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li. Внески реакцій передач нуклонів і кластерів у це розсіяння є незначними. У ході порівняння результатів досліджень пружних розсіянь ядер <^>15N + <^>6Li і <^>15N + <^>7Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ виявлено помітні розбіжності як експериментальних даних, так і потенціалів взаємодії цих пар ядер (ізотопічні ефекти).Отримано нові експериментальні дані кутових розподілів перерізів пружного (ПР) і непружного розсіяння (НПР) іонів <^>15N ядрами <^>10В за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій. У розрахунках використано оптичні потенціали Вудса - Саксона взаємодії ядер. Визначено параметри потенціалу взаємодії ядер <^>15N + <^>10B і поміряно кутові розподіли перерізів ПР цих ядер. Отримані експериментальні дані ПР ядер <^>15N + <^>10B порівняно з даними розсіяння ядер <^>15N + <^>11B і <^>14N + <^>10B. Виявлено ізотопічні ефекти в розсіянні цих трьох пар ядер, обумовлені відмінністю оптичних потенціалів взаємодії цих ядер та їхньою структурою. Отримано нові експериментальні дані НПР ядер <^>15N + <^>10B для збуджень 0,718 - 3,587 МеВ ядра <^>10B і 5,270 - 6,324 МеВ ядра <^>15N. Ці дані проаналізовано за МЗКР у межах моделі колективних збуджень ядер <^>15N і <^>10B. Отримано відомості про деформацію цих ядер.