Індекс рубрикатора НБУВ: В365.521

Рубрики:

Шифр НБУВ: Ж26988 Пошук видання у каталогах НБУВ 

Модель одномерного неидеального газа во внешнем поперечном силовом поле применена для интерпретации экспериментально наблюдаемых термодинамических свойств ксенона, осажденного в канавки на поверхности углеродных наносвязок. Неидеально газовая модель с парным взаимодействием не вполне адекватна для описания плотных адсорбатов (при низких температурах), однако она позволяет легко учесть обмен частицами между 1D адсорбатом и 3D атмосферой, который становится существенным фактором при промежуточных (для ксенона - порядка 35 K) и особенно высоких (~ 100 K) температурах. Рассмотрен 1D реальный газ с учетом только парного взаимодействия Леннард - Джонса, однако при наличии точных условий равновесия по числу частиц между одномерным адсорбатом и трехмерной атмосферой измерительной ячейки. Низкотемпературная ветвь теплоемкости подгоняется независимо в модели упругой цепочки таким образом, чтобы получить наилучшее согласие теории и эксперимента в как можно более широкой области, начиная от нуля температур. Газовое приближение включается от температур, при которых фононная теплоемкость цепочки практически выходит на одномерный закон равнораспределения. При этом принципиальные параметры обеих моделей могут быть выбраны так, что теплоемкость C(T) цепочки практически непрерывно переходит в соответствующую зависимость газового приближения. Таким образом, можно ожидать, что адекватная интерпретация реальных температурных зависимостей теплоемкости низкоразмерных атомарных адсорбатов может быть достигнута путем разумного сочетания подходов, основанных как на фононном, так и на газовом приближениях. Основные параметры газового приближения (такие, как энергия десорбции), найденные из подгонки теории и эксперимента для теплоемкости ксенона, хорошо коррелируют с известными литературными данными.

Індекс рубрикатора НБУВ: В365.521

Рубрики:

Теплоємність газів

Шифр НБУВ: Ж14063 Пошук видання у каталогах НБУВ 

У квазістатичному наближенні згідно з рівністю приросту хімічних потенціалів компонент суміші сухого повітря та водяної пари у поєднанні з умовами фазової рівноваги означено безрозмірну питому одночастинкову ентропію пароповітряної суміші. Визначено одночастинкові функції густини розподілу для компонент суміші з урахуванням температурного впливу. Записано вирази для ймовірностей спостереження молярної частки компонент суміші, звідки одержано функції густин розподілу для досліджуваної величини у випадку не взаємодіючих і взаємодіючих компонент суміші. Взаємодію між різносортними частинками суміші описано за ймовірнісними методами через двочастинкові функції розподілу. Розглянуто основні способи побудови та розрахунку симетризованих або рівноважних двочастинкових функцій розподілу. Згідно з принципом максимуму інформаційної ентропії та математичних методів функціонального інтегрування записано вирази для визначення статистичної суми та рівноважної ентропії двокомпонентної взаємодіючої неідеальної пароповітряної суміші.

Розглянуто багатоопційний метод знаходження відношення між параметрами ідеального газу для такого, що може бути проведений у зворотному напрямку рівноважного ізотермічного процесу. Гібридні опційні функції питомого об'єму взято до уваги при оптимізації цільового функціоналу, котрий включає міри невизначеності типу ентропії для тих гібридних опційних функцій питомого об'єму. Введено потрібні математичні моделі для отримання оптимальних багатоопційних розподілів. Виконано розрахункові експерименти. Побудовано необхідні діаграми.

Все свойства рабочих тел термомеханической системы являются двухпараметрическими, т.е. определяются двумя параметрами, чаще всего температурой и давлением, которые проще всего замеряются экспериментально. Практика представления изобарной теплоемкости функцией только температуры cp = f(T) уходит в прошлое. Существует два способа представления зависимости: аналитический и табличный. Для одиночных расчетов удобен табличный способ, но для серии расчетов удобнее аналитический. Преимущество аналитического описания в сравнении с табличным очевидно: компактность хранения информации без привязки к узловым точкам, возможность интегрировать и дифференцировать, зависимости могут быть встроены непосредственно в тело программы и не требовать специальных подпрограмм для обращения к таблицам. Разработчики программ расчета теплофизических свойств, как правило, используют функциональные зависимости, которые для разных диапазонов температур и давлений одного вещества могут иметь различный вид. Объясняется это тем, что в области близкой к кривой насыщения наблюдается резкие изменение всех теплофизических свойств веществ, в том числе и истинной теплоемкости. В термогазодинамических расчетах тепловых машин основным физическим параметром рабочего тела является его теплоемкость - как истинная, так и средняя. Представлены аналитические зависимости средних удельных изобарных теплоемкостей основных компонентов воздуха и продуктов сгорания углеводородных топлив, единые во всем указанном диапазоне давлений и температур (азот: р = 0,1 - 200 бар, Т = 150 - 2870 К; кислород: р = 1 - 200 бар, Т = 210 - 2870 К; аргон: р = 1...200 бар, Т = 190 - 1300 К; пары воды: р = 0,1 - 200 бар, Т = 700 - 2600 К; углекислый газ: р = 1 - 200 бар, Т = 390 - 2600 К), выведенные на основе полученных раннее аналитических выражений для истинных удельных изобарных теплоемкостей этих газов. Средние удельные изобарные теплоёмкости газов также являются функциями температуры и давления cp = f(T,P) и учитывают эффект термической диссоциации. Формулы для средних удельных изобарных теплоемкостей получены путем интегрирования выражений для истинных теплоемкостей. Произведена верификация полученных зависимостей для различных диапазонов температур.